JENDL-3.3 Pa-231 0 0 0 0
9.123100+4 2.290510+2 1 1 0 29131 1451 1
0.000000+0 1.000000+0 0 0 0 69131 1451 2
1.000000+0 2.000000+7 3 0 10 39131 1451 3
0.000000+0 0.000000+0 0 0 191 629131 1451 4
91-PA-231 KINKI U.+ EVAL-MAR87 T.OHSAWA, M.INOUE AND T.NAKAGAWA 9131 1451 5
DIST-MAR02 REV2-FEB02 20020222 9131 1451 6
----JENDL-3.3 MATERIAL 9131 9131 1451 7
-----INCIDENT NEUTRON DATA 9131 1451 8
------ENDF-6 FORMAT 9131 1451 9
9131 1451 10
=========================================================== 9131 1451 11
JENDL-3.2 data were automatically transformed to JENDL-3.3. 9131 1451 12
Interpolation of spectra: 22 (unit base interpolation) 9131 1451 13
(3,251) deleted, T-matrix of (4,2) deleted, and others. 9131 1451 14
=========================================================== 9131 1451 15
9131 1451 16
HISTORY 9131 1451 17
87-03 NEW EVALUATION WAS PERFORMED FOR JENDL-3 BY T. OHSAWA AND 9131 1451 18
M. INOUE. 9131 1451 19
87-07 RESONANCE PARAMETERS WERE EVALUATED BY T.NAKAGAWA(JAERI). 9131 1451 20
88-07 UNRESOLVED RESONANCE REGION WAS MODIFIED. 9131 1451 21
COMPILATION WAS MADE BY T.NAKAGAWA. 9131 1451 22
9131 1451 23
MF=1 GENERAL INFORMATION 9131 1451 24
MT=451 DESCRIPTIVE DATA AND DICTIONARY 9131 1451 25
MT=452 NUMBER OF NEUTRONS PER FISSION 9131 1451 26
SUM OF MT'S = 455 AND 456. 9131 1451 27
MT=455 DELAYED NEUTRONS 9131 1451 28
DECAY CONSTS WERE ASSUMED TO BE SAME AS THORIUM. 9131 1451 29
NU-D WAS EVALUATED ON THE BASIS OF TUTTLE'S RECOMMENDA- 9131 1451 30
TION/1/. 9131 1451 31
MT=456 NUMBER OF PROMPT NEUTRONS PER FISSION 9131 1451 32
BASED ON THE BOIS-FREHAUT'S SEMI-EMPIRICAL FORMULA /2/. 9131 1451 33
9131 1451 34
MF=2, MT=151 RESONANCE PARAMETERS 9131 1451 35
RESOLVED RESONANCES FOR SLBW FORMULA: 1.0-5 - 115 EV 9131 1451 36
NEUTRON AND RADIATIVE WIDTHS WERE MAINLY ADOPTED FROM 9131 1451 37
HUSSEIN ET AL./3/, AND FISSION WIDTH ESTIMATED FROM THE 9131 1451 38
DATA OF FISSION AREA MEASURED BY PLATTERD ET AL. /4/. 9131 1451 39
FOR THE RESONANCES WHOSE FISSION AREA WAS NOT MEASURED, 9131 1451 40
AN AVERAGE VALUE OF 40 MICRO-EV WAS ASSUMED. A NEGATIVE 9131 1451 41
RESONANCE WAS GIVEN ON THE BASIS OF RECOMMENDATION BY 9131 1451 42
MUGHABGHAB /5/ TO REPRODUCE RECOMMENDED THERMAL CROSS 9131 1451 43
SECTIONS /5/. 9131 1451 44
UNRESOLVED RESONANCES : 115 EV - 40 KEV 9131 1451 45
PARAMETERS WERE BASED ON THE AVERAGE VALUES OBTAINED FROM 9131 1451 46
THE RESOLVED RESONANCE PARAMETERS. S1 WAS DETERMINED 9131 1451 47
FROM THE OPTICAL MODEL CALCULATION. SCATTERING RADIUS WAS9131 1451 48
ADJUSTED SO AS TO REPRODUCE ELASTIC SCATTERING AT 40 KEV. 9131 1451 49
S0 = 0.90E-4, S1 = 1.2E-4, D-OBS = 0.47EV, 9131 1451 50
RADIATIVE WIDTH = 0.040 EV, R = 9.05 FM 9131 1451 51
BACKGROUND CROSS SECTION WAS GIVEN TO THE CAPTURE CROSS 9131 1451 52
SECTION TO CONNECT SMOOTHLY TO THAT IN HIGH ENERGY REGION.9131 1451 53
9131 1451 54
CALCULATED 2200-M/S CROSS SECTIONS AND RESONANCE INTEGRALS 9131 1451 55
2200 M/S RESONANCE INTEGRALS 9131 1451 56
TOTAL 210.69 B - 9131 1451 57
ELASTIC 9.954 - 9131 1451 58
FISSION 0.0196 4.61 B 9131 1451 59
CAPTURE 200.72 596 B 9131 1451 60
9131 1451 61
MF=3 NEUTRON CROSS SECTIONS 9131 1451 62
CROSS SECTION WERE REPRESENTED WITH RESONANCE PARAMETERS 9131 1451 63
BELOW 40 KEV. ABOVE THIS ENERGY, CROSS SECTIONS WERE 9131 1451 64
EVALUATED AS FOLLOWS. 9131 1451 65
9131 1451 66
MT=1 TOTAL CROSS SECTION 9131 1451 67
CALCULATED WITH THE COUPLED-CHANNEL(CC) MODEL CODE 9131 1451 68
JUPITOR-1/6/. THE POTENTIAL PARAMETERS USED FOR THE CC- 9131 1451 69
CALCULATIONS ARE GIVEN BELOW. 9131 1451 70
9131 1451 71
MT=2 ELASTIC SCATTERING 9131 1451 72
OBTAINED BY SUBTRACTING THE SUM OF CAPTURE, INELASTIC, 9131 1451 73
FISSION, (N,2N) AND (N,3N) REACTION CROSS SECTIONS FROM THE9131 1451 74
TOTAL CROSS SECTION. 9131 1451 75
9131 1451 76
MT=16 (N,2N) 9131 1451 77
CALCULATED WITH THE MODEL OF SEGEV ET AL./7/. 9131 1451 78
9131 1451 79
MT=17 (N,3N) 9131 1451 80
CALCULATED WITH THE MODEL OF SEGEV ET AL./7/. 9131 1451 81
9131 1451 82
MT=18 FISSION 9131 1451 83
BASED ON THE EXPERIMENTAL DATA OF PLATTARD/4/ BELOW 12 MEV.9131 1451 84
ABOVE 12 MEV, THE EVALUATION OF MANN/9/ WAS ADOPTED AFTER 9131 1451 85
APPROPRIATE RENORMALIZATION. 9131 1451 86
9131 1451 87
MT=53,63 INELASTIC SCATTERING TO THE 3RD AND 13TH EXCITED 9131 1451 88
LEVELS(MEMBERS OF THE GROUND STATE ROTATIONAL BAND). 9131 1451 89
CALCULATED WITH THE CONSISTENT COMBINATION OF CC AND 9131 1451 90
HAUSER-FESHBACH(HF) METHODS (CC/HF METHOD)/9/. THE CODE 9131 1451 91
JUPITOR-1 WAS USED FOR THE CC CALCULATIONS, AND ELIESE-3 9131 1451 92
/10/ FOR THE HF CALCULATIONS. 9131 1451 93
9131 1451 94
MT=51-52,54-62,64-70,91 INELASTIC SCATTERING TO THE OTHER 9131 1451 95
DISCRETE AND CONTINUUM LEVELS. 9131 1451 96
COMPOUND NUCLEAR COMPONENT WAS CALCULATED WITH THE CODE 9131 1451 97
ELIESE-3 USING THE GENERALIZED TRANSMISSION COEFFICIENTS 9131 1451 98
CALCULATED WITH JUPITOR-1 FOR THE ENTRANCE CHANNEL. THE 9131 1451 99
LEVEL DENSITY PARAMETERS WERE TAKEN FROM GILBERT-CAMERON 9131 1451 100
/11/. 9131 1451 101
9131 1451 102
MT=102 CAPTURE 9131 1451 103
CALCULATED WITH THE CODE CASTHY/12/. THE AVERAGE RADIATIVE9131 1451 104
WIDTH AND LEVEL SPACING USED TO NORMALIZE THE CALCULATION 9131 1451 105
ARE 40 MEV AND 0.47 EV, RESPECTIVELY/3/. 9131 1451 106
9131 1451 107
THE PARAMETERS FOR THE CC AND SPHERICAL OPTICAL POTENTIALS 9131 1451 108
WERE TAKEN FROM HAOUAT ET AL./13/ AND OHSAWA ET AL./14/ 9131 1451 109
RESPECTIVELY. 9131 1451 110
CC SOM 9131 1451 111
V = 46.4-0.3*EN V = 41.0-0.05*EN (MEV) 9131 1451 112
WS = 3.6+0.4*EN WS = 6.4+0.15*SQRT(EN)(MEV) 9131 1451 113
VSO= 6.2 VSO= 7.0 (MEV) 9131 1451 114
R = 1.26 R = 1.31 (FM) 9131 1451 115
RS = 1.26 RS = 1.38 (FM) 9131 1451 116
RSO= 1.12 RSO= 1.31 (FM) 9131 1451 117
A = 0.63 A = 0.47 (FM) 9131 1451 118
AS = 0.52 AS = 0.52 (FM) 9131 1451 119
ASO= 0.47 ASO= 0.47 (FM) 9131 1451 120
BETA2=0.190 --- 9131 1451 121
BETA4=0.071 --- 9131 1451 122
9131 1451 123
THE LEVEL SCHEME WAS TAKEN FROM NUCLEAR DATA SHEETS/15/. 9131 1451 124
NO. ENERGY(MEV) SPIN-PARITY 9131 1451 125
GS 0.0 3/2- 9131 1451 126
1 0.0093 1/2- 9131 1451 127
2 0.0585 7/2- 9131 1451 128
3 0.0778 5/2- 9131 1451 129
4 0.0842 5/2+ 9131 1451 130
5 0.1013 7/2+ 9131 1451 131
6 0.1029 3/2+ 9131 1451 132
7 0.1116 9/2+ 9131 1451 133
8 0.1340 11/2+ 9131 1451 134
9 0.1693 11/2- 9131 1451 135
10 0.1741 5/2- 9131 1451 136
11 0.1835 5/2+ 9131 1451 137
12 0.189 13/2+ 9131 1451 138
13 0.2183 7/2- 9131 1451 139
14 0.2473 7/2+ 9131 1451 140
15 0.2720 9/2- 9131 1451 141
16 0.287 1/2+ 9131 1451 142
17 0.3179 3/2+ 9131 1451 143
18 0.3202 3/2- 9131 1451 144
19 0.3400 11/2- 9131 1451 145
20 0.3518 5/2- 9131 1451 146
CONTINUUM LEVELS WERE ASSUMED ABOVE 0.38 MEV. THE LEVEL 9131 1451 147
DENSITY PARAMETERS WERE TAKEN FROM GILBERT-CAMERON/11/. 9131 1451 148
9131 1451 149
MT=251 MU-BAR 9131 1451 150
CALCULATED WITH THE OPTICAL MODEL. 9131 1451 151
9131 1451 152
MF=4 ANGULAR DISTRIBUTION OF SECONDARY NEUTRONS 9131 1451 153
9131 1451 154
MT=2 ELASTIC SCATTERING 9131 1451 155
CALCULATED WITH THE CC/HF METHOD. 9131 1451 156
9131 1451 157
MT=51-70 INELASTIC SCATTERING 9131 1451 158
CALCULATED WITH THE CC/HF METHOD FOR THE 3RD AND 13TH 9131 1451 159
EXCITED LEVELS. FOR THE OTHER LEVELS, CALCULATIONS WITH 9131 1451 160
ELIESE-3 USING THE GENERALIZED TRANSMISSION COEFFICIENTS 9131 1451 161
FOR THE ENTRANCE CHANNEL WERE ADOPTED, AND ISOTROPIC 9131 1451 162
DISTRIBUTIONS WERE ASSUMED ABOVE 5.0 MEV BECAUSE OF ZERO 9131 1451 163
CROSS SECTIONS. 9131 1451 164
9131 1451 165
MT=91 INELASTIC SCATTERING TO THE CONTINUUM 9131 1451 166
ISOTROPIC DISTRIBUTIONS IN LAB. SYSTEM WAS ASSUMED. 9131 1451 167
9131 1451 168
MF=5 ENERGY DISTRIBUTIONS OF SECONDARY NEUTRONS 9131 1451 169
9131 1451 170
MT=16,17,91 (N,2N), (N,3N) AND CONTINUUM INELASTIC 9131 1451 171
EVAPORATION SPECTRA. 9131 1451 172
9131 1451 173
MT=18 FISSION 9131 1451 174
MAXWELL SPECTRUM (TAKEN FROM ENDF/B-V). 9131 1451 175
9131 1451 176
REFERENCES 9131 1451 177
1) TUTTLE, R.J.; INDC(NDS)-107/G (1979). 9131 1451 178
2) BOIS, R. AND FREHAUT, J.: CEA-R-4791 (1976). 9131 1451 179
3) HUSSEIN, A. ET AL.: NUCL. SCI. ENG., 78, 370 (1981). 9131 1451 180
4) PLATTARD, S. ET AL.: 79 KNOXVILLE, P.491 9131 1451 181
5) MUGHABGHAB, S.F.: "NEUTRON CROSS SECTIONS", VOL. 1, PART B, 9131 1451 182
ACADEMIC PRESS (1984). 9131 1451 183
6) TAMURA,T.: REV. MOD. PHYS. 37, 679 (1965). 9131 1451 184
7) SEGEV,M. ET AL.: ANN. NUCL. ENERGY 7, 577 (1980). 9131 1451 185
8) MANN, F.M.: HEDL-THE-78-100 (1979). 9131 1451 186
9) OHSAWA,T., ET AL.: 85 SANTA FE, 2 1193 (1985). 9131 1451 187
10) IGARASI, S.: JAERI-1223 (1973). 9131 1451 188
11) GILBERT, M. AND CAMERON, A.G.W.: CAN. J. PHYS., 43, 1446 9131 1451 189
(1966). 9131 1451 190
12) IGARASI, S.: J. NUCL. SCI. TECHNOL.,12, 67 (1975). 9131 1451 191
13) HAOUAT, G. ET AL.: IBID. 81, 419 (1982). 9131 1451 192
14) OHSAWA, T. ET AL.: J. NUCL. SCI. TECHNOL. 18, 408 (1980). 9131 1451 193
15) SCHMORAK, M.R.: NUCL. DATA SHEETS 21, 91 (1977). 9131 1451 194
9131 1451 195
1 451 257 19131 1451 196
1 452 5 19131 1451 197
1 455 7 19131 1451 198
1 456 4 19131 1451 199
2 151 237 19131 1451 200
3 1 43 19131 1451 201
3 2 30 19131 1451 202
3 4 20 19131 1451 203
3 16 7 19131 1451 204
3 17 5 19131 1451 205
3 18 19 19131 1451 206
3 51 9 19131 1451 207
3 52 8 19131 1451 208
3 53 11 19131 1451 209
3 54 7 19131 1451 210
3 55 7 19131 1451 211
3 56 7 19131 1451 212
3 57 7 19131 1451 213
3 58 7 19131 1451 214
3 59 7 19131 1451 215
3 60 7 19131 1451 216
3 61 7 19131 1451 217
3 62 7 19131 1451 218
3 63 10 19131 1451 219
3 64 7 19131 1451 220
3 65 7 19131 1451 221
3 66 7 19131 1451 222
3 67 7 19131 1451 223
3 68 7 19131 1451 224
3 69 7 19131 1451 225
3 70 7 19131 1451 226
3 91 10 19131 1451 227
3 102 11 19131 1451 228
4 2 103 29131 1451 229
4 16 10 19131 1451 230
4 17 10 19131 1451 231
4 18 10 19131 1451 232
4 51 29 19131 1451 233
4 52 30 19131 1451 234
4 53 40 19131 1451 235
4 54 30 19131 1451 236
4 55 30 19131 1451 237
4 56 30 19131 1451 238
4 57 30 19131 1451 239
4 58 30 19131 1451 240
4 59 30 19131 1451 241
4 60 27 19131 1451 242
4 61 30 19131 1451 243
4 62 29 19131 1451 244
4 63 40 19131 1451 245
4 64 30 19131 1451 246
4 65 30 19131 1451 247
4 66 28 19131 1451 248
4 67 30 19131 1451 249
4 68 30 19131 1451 250
4 69 30 19131 1451 251
4 70 29 19131 1451 252
4 91 10 19131 1451 253
5 16 17 29131 1451 254
5 17 22 29131 1451 255
5 18 7 19131 1451 256
5 91 10 29131 1451 257
9131 1 099999
9.123100+4 2.290510+2 0 2 0 09131 1452 1
0.000000+0 0.000000+0 0 0 1 49131 1452 2
4 2 0 0 0 09131 1452 3
1.000000-5 2.181600+0 3.000000+6 2.583900+0 7.000000+6 3.117200+09131 1452 4
2.000000+7 4.860500+0 9131 1452 5
9131 1 099999
9.123100+4 2.290510+2 0 2 0 09131 1455 1
0.000000+0 0.000000+0 0 0 6 09131 1455 2
1.240000-2 3.340000-2 1.210000-1 3.210000-1 1.210000+0 3.290000+09131 1455 3
0.000000+0 0.000000+0 0 0 1 49131 1455 4
4 2 0 0 0 09131 1455 5
1.000000-5 1.110000-2 3.000000+6 1.110000-2 7.000000+6 8.000000-39131 1455 6
2.000000+7 8.000000-3 9131 1455 7
9131 1 099999
9.123100+4 2.290510+2 0 2 0 09131 1456 1
0.000000+0 0.000000+0 0 0 1 29131 1456 2
2 2 0 0 0 09131 1456 3
1.000000-5 2.170500+0 2.000000+7 4.852500+0 9131 1456 4
9131 1 099999
9131 0 0 0
9.123100+4 2.290510+2 0 0 1 09131 2151 1
9.123100+4 1.000000+0 0 0 2 09131 2151 2
1.000000-5 1.150000+2 1 1 0 09131 2151 3
1.500000+0 1.000000+0 0 0 1 09131 2151 4
2.290510+2 0.000000+0 0 0 828 1389131 2151 5
-9.490000-2 1.500000+0 4.001090-2 5.670000-6 4.000000-2 5.280000-69131 2151 6
4.000000-1 1.500000+0 4.867580-2 7.400000-5 4.860000-2 1.800000-69131 2151 7
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